局部放電作為超聲波的發(fā)射源，具有很寬的頻帶。在傳播過程中，要通過多種固體介質(zhì)、氣體介質(zhì)和金屬外殼才能到達置于外殼表面上的傳感器。局部放電超聲波損耗的機理很復雜。其能量隨著傳播距離的增加而逐漸減弱。局放超聲信號在不同介質(zhì)、不同傳播條件及信號本身不同的波形、頻率等有著不同的損耗規(guī)律。由傳感器測得的信號幅值和形狀，不但是發(fā)射源放電產(chǎn)生聲信號的函數(shù)，而且與傳播路徑有很大關系：
1. 介質(zhì)內(nèi)部的損耗
局放超聲波信號在介質(zhì)內(nèi)部傳播過程中會發(fā)生損耗。對于氣體介質(zhì)，主要的損耗原因是波的擴散造成的。固體介質(zhì)則是由于局放超聲波在傳播過程把能量轉(zhuǎn)變成為熱量形成損耗的主體。通常在氣體中局放超聲波的傳播是以球面波的形式從放電源出發(fā)向四面散播。離開聲源愈遠，聲強度和聲壓就愈低。局放超聲波在氣體介質(zhì)中被吸收是由于分子碰撞中能量的交換所形成。這種吸收不但與氣體種類有關，而且與溫度，濕度以及氣體中的雜質(zhì)含量有關。在低溫環(huán)境中，分子碰撞所造成的局放超聲波吸收小于高溫中。如果在氣體中含有懸浮雜質(zhì)時，損耗會顯著增加。不同頻率的局放超聲波產(chǎn)生的損耗也是不同的，在溫度和壓力一定時，固體材料中損耗大約正比于頻率f，而局放超聲波在介質(zhì)中傳播產(chǎn)生的損耗，在頻率較低和介質(zhì)厚度不大時與厚度成正比。但隨著頻率的增加和厚度的增加，超聲波損耗增加卻較小。
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